γ跃迁的γ跃迁的选择定则
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发布时间：2022-04-20 07:32
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时间：2023-08-05 08:04
根据角动量守恒定律，对于自旋为Ii宇称为 πi的始态到自旋为If宇称为πf的末态的γ跃迁，光子带走的角动量量子数L可以取下列数值：
。
根据宇称守恒定律，光子带走的宇称πγ由下式决定
。
另外,关于跃迁几率数量级的比较,有下面三点结论：①同级的电跃迁几率大于磁跃迁几率；②多极级越低，跃迁几率越大；③一般讲,磁2L极的跃迁几率与电2L+1极的跃迁几率有相同的数量级。 由上述角动量守恒和宇称守恒的讨论以及跃迁几率数量级的比较,可以得出始态(Ii，πi)到末态(If，πf)的跃迁选择定则，如表所示。表中ΔI和Δπ分别表示始末态自旋角动量和宇称的变化，括号内的跃迁多极性表示有可能与括号前的跃迁同时出现。 根据跃迁选择定则，可以从始末态的自旋和宇称定出几率最大的跃迁多极性。例如，2+→0+跃迁的多极性为E2，4-→2+跃迁的多极性为M2(E3)。 γ跃迁
如果已知跃迁的多极性和始末态中一个能级的自旋和宇称，由选择定则可以推出另一能级的自旋和宇称。不过这样定出的能级自旋一般有两种或三种可能值，需配合其他数据以后，才能肯定其中之一。由实验测得的跃迁多极性推出能级的自旋和宇称，是核谱学的一项重要内容。
另外，如果核初始处于比较高的激发态，由角动量守恒和宇称守恒的讨论及跃迁几率数量级的比较，可知道它往往不能直接跃迁到基态，而要经过一系列的中间态间跃迁，这种多次相联的γ跃迁称为级联γ跃迁。
